René Schwarz at 14:41, 13 December 2012

2012-12-13T14:41:00Z

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 \color{red}
 \mathbf{I} = \begin{pmatrix} \frac{1}{12} m (h^2 + t^2) & 0 & 0 \\ 0 & \frac{1}{12} m (b^2 + t^2) & 0 \\ 0 & 0 & \frac{1}{12} m (b^2 + h^2) \end{pmatrix}
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René Schwarz at 15:28, 30 November 2012

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	=== Koordinatenursprung im Massenschwerpunkt, Koordinatenachsen entlang der Symmetrieachsen ===		=== Koordinatenursprung im Massenschwerpunkt, Koordinatenachsen entlang der Symmetrieachsen ===

	[[Datei:~~Traegheitsmoment~~-~~quader~~.svg\|miniatur\|300px\|rechts\|Skizze zur Problemstellung]]		[[Datei:Sketch Moment of Inertia Tensor Cuboid - Coordinate System.svg\|miniatur\|300px\|rechts\|Skizze zur Problemstellung]]

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René Schwarz: Die Seite wurde neu angelegt: „Die '''Massenmomente 2. Ordnung''' charakterisieren in der Dynamik den ''Widerstand eines starren Körpers gegen eine Änderung seiner Rotationsbewegung''; umg…“

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Die Seite wurde neu angelegt: „Die '''Massenmomente 2. Ordnung''' charakterisieren in der Dynamik den ''Widerstand eines starren Körpers gegen eine Änderung seiner Rotationsbewegung''; umg…“

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Die '''Massenmomente 2. Ordnung''' charakterisieren in der Dynamik den ''Widerstand eines starren Körpers gegen eine Änderung seiner Rotationsbewegung''; umgangssprachlich werden Massenmomente 2. Ordnung auch als ''Massenträgheitsmomente'' bezeichnet. Das Massenträgheitsmoment eines Körpers ist abhängig von der Form des Körpers selbst, seiner inneren Struktur (Masse-/Dichteverteilung) sowie der Rotationsachse. Da die Rotationsachse beliebig gewählt sein kann, ist die Angabe eines Skalars für die allgemeine Beschreibung des Massenträgheitsmomentes eines spezifischen Körpers unzureichend; statt dessen kann ein Trägheitstensor $\mathbf{I}$ für einen Körper im $\mathbb{R}^3$ angegeben werden, wobei die Angabe üblicherweise in einem Bezugssystem mit drei paarweise zueinander orthogonalen Koordinatenebenen erfolgt (kartesische Koordinaten mit den Koordinatenachsen $x$, $y$ und $z$):

$$\mathbf{I} = \begin{pmatrix} I_{xx} & I_{xy} & I_{xz} \\ I_{yx} & I_{yy} & I_{yz} \\ I_{zx} & I_{zy} & I_{zz} \end{pmatrix}$$

Die Diagonalelemente $I_{xx}$, $I_{yy}$ und $I_{zz}$ des Trägheitstensors $\mathbf{I}$ sind die axialen Massenmomente 2. Ordnung und werden ''Trägheitsmomente'' genannt, während die Nebendiagonalelemente $I_{xy}$, $I_{xz}$, $I_{yx}$, $I_{yz}$, $I_{zx}$ und $I_{zy}$ die zentrifugalen Massenmomente 2. Ordnung sind und als ''Deviationsmomente'' bezeichnet werden.

Die Trägheitsmomente $I_{xx}$, $I_{yy}$ und $I_{zz}$ sind ein Maß für den Widerstand eines starren Körpers gegen eine Änderung seiner Rotationsbewegung um die entsprechende Koordinatenachse selbst, während die Deviationsmomente $I_{xy}$, $I_{xz}$, $I_{yx}$, $I_{yz}$, $I_{zx}$ und $I_{zy}$ ein Maß für die dynamischen Unwuchten eines rotierenden starren Körpers sind, die durch die i. A. unsymmetrische Massenverteilung des Körpers gegenüber den Koordinatenebenen entstehen. Deviationsmomente verursachen eine Veränderung der Rotationsachse oder bringen dynamische Lagermomente auf; bei einer zweifach gelagerten Welle verursachen sie eine S-förmige Biegung.

Die Trägheitsmomente $I_{ii}$ mit $i = {x, y, z}$ werden über

$$I_{ii} = \int r_i^2 \dd m$$

berechnet, wobei $r_i$ der euklidische Abstand des jeweilig betrachteten Massepunktes $\mathrm{d} m$ zur jeweiligen Koordinatenachse $i$ ist (z. B. $r_x^2 = y^2 + z^2$). Die Deviationsmomente $I_{ij}$ sind definiert als

$$I_{ij} = - \int ij \dd m.$$

== Beispiel: Quader mit homogener Massenverteilung ==

=== Koordinatenursprung im Massenschwerpunkt, Koordinatenachsen entlang der Symmetrieachsen ===

[[Datei:Traegheitsmoment-quader.svg|miniatur|300px|rechts|Skizze zur Problemstellung]]

$$
\begin{split}
I_{xx} &= \int r_x^2 \dd m \xlongequal{r_x^2 = y^2 + z^2} \int (y^2 + z^2) \dd m \xlongequal{\mathrm{d} m = \varrho \dd V} \int_V \varrho (y^2 + z^2) \dd V \\
&\xlongequal{\varrho \stackrel{!}{=} \text{const.}} \varrho \int_V (y^2 + z^2) \dd V \xlongequal{\mathrm{d} V = \dd x \dd y \dd z} \varrho \iiint_V (y^2 + z^2) \dd z \dd y \dd x \\
&= \varrho \int\limits_{-\frac{b}{2}}^{\frac{b}{2}} \int\limits_{-\frac{h}{2}}^{\frac{h}{2}} \int\limits_{-\frac{t}{2}}^{\frac{t}{2}} (y^2 + z^2) \dd z \dd y \dd x = \varrho \int\limits_{-\frac{b}{2}}^{\frac{b}{2}} \int\limits_{-\frac{h}{2}}^{\frac{h}{2}} \left. \left[ y^2 z + \frac{1}{3} z^3 \right] \right|_{z = -\frac{t}{2}}^{z = \frac{t}{2}} \dd y \dd x \\
&= \varrho t \int\limits_{-\frac{b}{2}}^{\frac{b}{2}} \int\limits_{-\frac{h}{2}}^{\frac{h}{2}} \left( y^2 + \frac{1}{12} t^2 \right) \dd y \dd x = \varrho \int\limits_{-\frac{b}{2}}^{\frac{b}{2}} \left. \left[ \frac{1}{3} y^3 + \frac{1}{12} t^2 y \right] \right|_{y = -\frac{h}{2}}^{y = \frac{h}{2}} \dd x \\
&= \frac{1}{12} \varrho h t \int\limits_{-\frac{b}{2}}^{\frac{b}{2}} (h^2 + t^2) \dd x = \frac{1}{12} \varrho h t \left. \left[h^2 x + t^2 x \right] \right|_{x = -\frac{b}{2}}^{x = \frac{b}{2}} = \frac{1}{12} \underbrace{\varrho b h t}_{= m} (h^2 + t^2) = {\color{red} \frac{1}{12} m (h^2 + t^2)}
\end{split}
$$

$$
\begin{split}
I_{yy} &= \int r_y^2 \dd m \xlongequal{r_y^2 = x^2 + z^2} \int (x^2 + z^2) \dd m \xlongequal{\mathrm{d} m = \varrho \dd V} \int_V \varrho (x^2 + z^2) \dd V \\
&\xlongequal{\varrho \stackrel{!}{=} \text{const.}} \varrho \int_V (x^2 + z^2) \dd V \xlongequal{\mathrm{d} V = \dd x \dd y \dd z} \varrho \iiint_V (x^2 + z^2) \dd z \dd y \dd x \\
&= \varrho \int\limits_{-\frac{b}{2}}^{\frac{b}{2}} \int\limits_{-\frac{h}{2}}^{\frac{h}{2}} \int\limits_{-\frac{t}{2}}^{\frac{t}{2}} (x^2 + z^2) \dd z \dd y \dd x = \varrho \int\limits_{-\frac{b}{2}}^{\frac{b}{2}} \int\limits_{-\frac{h}{2}}^{\frac{h}{2}} \left. \left[ x^2 z + \frac{1}{3} z^3 \right] \right|_{z = -\frac{t}{2}}^{z = \frac{t}{2}} \dd y \dd x \\
&= \varrho t \int\limits_{-\frac{b}{2}}^{\frac{b}{2}} \int\limits_{-\frac{h}{2}}^{\frac{h}{2}} \left( x^2 + \frac{1}{12} t^2 \right) \dd y \dd x = \varrho \int\limits_{-\frac{b}{2}}^{\frac{b}{2}} \left. \left[ x^2 y + \frac{1}{12} t^2 y \right] \right|_{y = -\frac{h}{2}}^{y = \frac{h}{2}} \dd x \\
&= \varrho h t \int\limits_{-\frac{b}{2}}^{\frac{b}{2}} \left( x^2 + \frac{1}{12} t^2 \right) \dd x = \varrho h t \left. \left[ \frac{1}{3} x^3 + \frac{1}{12} t^2 x \right] \right|_{x = -\frac{b}{2}}^{x = \frac{b}{2}} = \frac{1}{12} \underbrace{\varrho b h t}_{= m} (b^2 + t^2) = {\color{red} \frac{1}{12} m (b^2 + t^2)}
\end{split}
$$

$$
\begin{split}
I_{zz} &= \int r_z^2 \dd m \xlongequal{r_z^2 = x^2 + y^2} \int (x^2 + y^2) \dd m \xlongequal{\mathrm{d} m = \varrho \dd V} \int_V \varrho (x^2 + y^2) \dd V \\
&\xlongequal{\varrho \stackrel{!}{=} \text{const.}} \varrho \int_V (x^2 + y^2) \dd V \xlongequal{\mathrm{d} V = \dd x \dd y \dd z} \varrho \iiint_V (x^2 + y^2) \dd z \dd y \dd x \\
&= \varrho \int\limits_{-\frac{b}{2}}^{\frac{b}{2}} \int\limits_{-\frac{h}{2}}^{\frac{h}{2}} \int\limits_{-\frac{t}{2}}^{\frac{t}{2}} (x^2 + y^2) \dd z \dd y \dd x = \varrho \int\limits_{-\frac{b}{2}}^{\frac{b}{2}} \int\limits_{-\frac{h}{2}}^{\frac{h}{2}} \left. \left[ x^2 z + y^2 z \right] \right|_{z = -\frac{t}{2}}^{z = \frac{t}{2}} \dd y \dd x \\
&= \varrho t \int\limits_{-\frac{b}{2}}^{\frac{b}{2}} \int\limits_{-\frac{h}{2}}^{\frac{h}{2}} \left( x^2 + y^2 \right) \dd y \dd x = \varrho \int\limits_{-\frac{b}{2}}^{\frac{b}{2}} \left. \left[ x^2 y + \frac{1}{3} y^3 \right] \right|_{y = -\frac{h}{2}}^{y = \frac{h}{2}} \dd x \\
&= \varrho h t \int\limits_{-\frac{b}{2}}^{\frac{b}{2}} \left( x^2 + \frac{1}{12} h^2 \right) \dd x = \varrho h t \left. \left[ \frac{1}{3} x^3 + \frac{1}{12} h^2 x \right] \right|_{x = -\frac{b}{2}}^{x = \frac{b}{2}} = \frac{1}{12} \underbrace{\varrho b h t}_{= m} (b^2 + h^2) = {\color{red} \frac{1}{12} m (b^2 + h^2)}
\end{split}
$$

$$
\begin{split}
I_{xy} = I_{yx} &= \int xy \dd m \xlongequal{\mathrm{d} m = \varrho \dd V} \int_V \varrho xy \dd V \xlongequal{\varrho \stackrel{!}{=} \text{const.}} \varrho \int_V xy \dd V \xlongequal{\mathrm{d} V = \dd x \dd y \dd z} \varrho \iiint_V xy \dd z \dd y \dd x \\
&= \varrho \int\limits_{-\frac{b}{2}}^{\frac{b}{2}} \int\limits_{-\frac{h}{2}}^{\frac{h}{2}} \int\limits_{-\frac{t}{2}}^{\frac{t}{2}} xy \dd z \dd y \dd x = \varrho \int\limits_{-\frac{b}{2}}^{\frac{b}{2}} \int\limits_{-\frac{h}{2}}^{\frac{h}{2}} \left. \left[ xyz \right] \right|_{z = -\frac{t}{2}}^{z = \frac{t}{2}} \dd y \dd x = \varrho \int\limits_{-\frac{b}{2}}^{\frac{b}{2}} \int\limits_{-\frac{h}{2}}^{\frac{h}{2}} 0 \dd y \dd x = {\color{red} 0}
\end{split}
$$

$$
\begin{split}
I_{xz} = I_{zx} &= \int xz \dd m \xlongequal{\mathrm{d} m = \varrho \dd V} \int_V \varrho xz \dd V \xlongequal{\varrho \stackrel{!}{=} \text{const.}} \varrho \int_V xz \dd V \xlongequal{\mathrm{d} V = \dd x \dd y \dd z} \varrho \iiint_V xz \dd z \dd y \dd x \\
&= \varrho \int\limits_{-\frac{b}{2}}^{\frac{b}{2}} \int\limits_{-\frac{h}{2}}^{\frac{h}{2}} \int\limits_{-\frac{t}{2}}^{\frac{t}{2}} xz \dd z \dd y \dd x = \varrho \int\limits_{-\frac{b}{2}}^{\frac{b}{2}} \int\limits_{-\frac{h}{2}}^{\frac{h}{2}} \left. \left[ \frac{1}{2} x z^2 \right] \right|_{z = -\frac{t}{2}}^{z = \frac{t}{2}} \dd y \dd x = \varrho \int\limits_{-\frac{b}{2}}^{\frac{b}{2}} \int\limits_{-\frac{h}{2}}^{\frac{h}{2}} 0 \dd y \dd x = {\color{red} 0}
\end{split}
$$

$$
\begin{split}
I_{yz} = I_{zy} &= \int yz \dd m \xlongequal{\mathrm{d} m = \varrho \dd V} \int_V \varrho yz \dd V \xlongequal{\varrho \stackrel{!}{=} \text{const.}} \varrho \int_V yz \dd V \xlongequal{\mathrm{d} V = \dd x \dd y \dd z} \varrho \iiint_V yz \dd z \dd y \dd x \\
&= \varrho \int\limits_{-\frac{b}{2}}^{\frac{b}{2}} \int\limits_{-\frac{h}{2}}^{\frac{h}{2}} \int\limits_{-\frac{t}{2}}^{\frac{t}{2}} yz \dd z \dd y \dd x = \varrho \int\limits_{-\frac{b}{2}}^{\frac{b}{2}} \int\limits_{-\frac{h}{2}}^{\frac{h}{2}} \left. \left[ \frac{1}{2} y z^2 \right] \right|_{z = -\frac{t}{2}}^{z = \frac{t}{2}} \dd y \dd x = \varrho \int\limits_{-\frac{b}{2}}^{\frac{b}{2}} \int\limits_{-\frac{h}{2}}^{\frac{h}{2}} 0 \dd y \dd x = {\color{red} 0}
\end{split}
$$

$$
\color{red}
\mathbf{I} = \begin{pmatrix} \frac{1}{12} m (h^2 + t^2) & 0 & 0 \\ 0 & \frac{1}{12} m (b^2 + t^2) & 0 \\ 0 & 0 & \frac{1}{12} m (b^2 + h^2) \end{pmatrix}
$$

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